¿Cómo se define el cable de impedancia xΩ?


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Esta es probablemente una pregunta realmente simple, pero parece que no puedo encontrar una respuesta definitiva en ningún lado. Supongo que un cable de 50Ω significa 50Ω por unidad de longitud.

¿Qué unidad de longitud es esta? Si no es así como se define, ¿cómo es?


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Si lo recuerdo correctamente de mis conferencias del curso de microondas, fue la impedancia del cable de longitud infinita; asumiendo que su portador de carga central es un conductor perfecto. El valor de la impedancia proviene de la capacitancia entre dos conductores (núcleo y blindaje) y la inductancia por unidad de longitud. El cable no es un material agrupado, por lo que este valor de impedancia se calcula resolviendo una ecuación de onda multidimensional muy compleja.
hkBattousai

Respuestas:


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Veo que tiene algunas respuestas precisas pero probablemente difíciles de entender. Trataré de darle una mejor sensación intuitiva.

Considere lo que sucede cuando aplica primero un voltaje al final de un cable largo. El cable tiene algo de capacitancia, por lo que consumirá algo de corriente. Si eso fuera todo, obtienes un gran pico de corriente, luego nada.

Sin embargo, también tiene cierta inductancia en serie. Puede aproximarlo con una pequeña inductancia en serie, seguida de una pequeña capacitancia a tierra, seguida de otra inductancia en serie, etc. Cada uno de estos inductores y capacitores modela una pequeña longitud del cable. Si reduce esa longitud, la inductancia y la capacitancia disminuyen y hay más de ellas en la misma longitud. Sin embargo, la relación entre la inductancia y la capacitancia se mantiene igual.

Ahora imagine que su voltaje aplicado inicial se propaga por el cable. En cada paso del camino, carga un poco de capacitancia. Pero, esta carga se ralentiza por las inductancias. El resultado neto es que el voltaje que usted aplicó al extremo del cable se propaga más lentamente que la velocidad de la luz y carga la capacitancia a lo largo del cable de manera que requiera una corriente constante. Si hubiera aplicado el doble del voltaje, los condensadores se cargarían al doble de ese voltaje, por lo tanto, requerirían el doble de la carga, lo que tomaría el doble de corriente para suministrar. Lo que tiene es que la corriente que extrae el cable es proporcional al voltaje que aplicó. Vaya, eso es lo que hace una resistencia.

Por lo tanto, mientras la señal se propaga por el cable, el cable parece resistivo a la fuente. Esta resistencia es solo una función de la capacitancia paralela y la inductancia en serie del cable, y no tiene nada que ver con lo que conectó al otro extremo. Esta es la impedancia característica del cable.

Si tiene una bobina de cable en su banco que es lo suficientemente corta como para que pueda ignorar la resistencia de CC de los conductores, entonces todo funciona como se describe hasta que la señal se propague hasta el final del cable y viceversa. Hasta entonces, parece un cable infinito para lo que sea que lo esté conduciendo. De hecho, parece una resistencia en la impedancia característica. Si el cable es lo suficientemente corto y usted corta el final, por ejemplo, eventualmente su fuente de señal verá el corto. Pero, al menos durante el tiempo que tarda la señal en propagarse hasta el final del cable y viceversa, se verá como la impedancia característica.

Ahora imagine que pongo una resistencia de la impedancia característica en el otro extremo del cable. Ahora el extremo de entrada del cable se verá como una resistencia para siempre. Esto se llama terminar el cable y tiene la buena propiedad de hacer que la impedancia sea constante con el tiempo y evitar que la señal se refleje cuando llega al final del cable. Después de todo, al final del cable, otra longitud de cable se vería igual que una resistencia a la impedancia característica.


Esta es la impedancia del cable se explica con éxito la primera vez que alguien de a mí, gracias
tom r.

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Cuando hablamos de un cable de 50 ohmios, estamos hablando de una impedancia característica que no es lo mismo que una impedancia agrupada.

Cuando hay una señal que se propaga en el cable, habrá una forma de onda de voltaje y una forma de onda de corriente asociada con esa señal. Debido al equilibrio entre las características capacitivas e inductivas del cable, la relación de estas formas de onda será fija.

Cuando un cable tiene una impedancia característica de 50 ohmios, significa que si la potencia se propaga en una sola dirección, en cualquier punto a lo largo de la línea, la relación de la forma de onda de voltaje y la forma de onda de corriente es de 50 ohmios. Esta relación es característica de la geometría del cable y no es algo que aumente o disminuya si cambia la longitud del cable.

Si intentamos aplicar una señal donde el voltaje y la corriente no están en la proporción adecuada para ese cable, entonces necesariamente haremos que las señales se propaguen en ambas direcciones. Esto es esencialmente lo que sucede cuando la carga de terminación no coincide con la impedancia característica del cable. La carga no puede soportar la misma relación de voltaje a corriente sin crear una señal de propagación inversa para que las cosas se sumen, y usted tiene una reflexión.


¿Por qué no podemos decir que el cable es como una carga previa con una impedancia Z que es igual a la impedancia característica del cable?
Felipe_Ribas

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@Felipe_Ribas, si está mirando hacia un extremo del cable y si el otro extremo está terminado con una carga correspondiente, entonces el cable se comportaría (por lo que puede ver desde el extremo de entrada) como una carga fija con impedancia Z. Pero eso no te dice qué sucede con otras terminaciones, y no explica por qué se comporta de esa manera.
The Photon

¿La frecuencia de la señal también es un parámetro o la impedancia característica es buena para cualquier frecuencia individual?
deadude

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Z0 0

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@Felipe_Ribas, no, no puedes hacer eso. Por un lado, si la carga no coincide, la reflexión general dependerá no solo del Z0 del cable sino también de la longitud.
The Photon

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En teoría, si el cable en su ejemplo es infinitamente largo, entonces medirá una impedancia de 50Ω entre los dos cables.

λ=CFC3108[Sra]

*) En realidad, la longitud de onda en un cable es más corta que en el vacío. Para estar seguro, por ejemplo, simplemente multiplique la longitud de onda por 2/3. Por lo tanto, en la práctica, el umbral de preocupación del cable con 1MHz debe ser de 30 m * 2/3 = 20 m.

Otras respuestas han escrito un texto más teórico, intentaré dar información práctica de alto nivel.

En la práctica, esto significa que desea terminar su cable en ambos extremos con una resistencia que iguale la impedancia característica, puede transmitir una señal razonablemente limpia. Si no termina correctamente su cable, obtendrá reflejos.

esquemático

simular este circuito : esquema creado con CircuitLab

Los reflejos pueden distorsionar (o atenuar) su señal al final del receptor.

Como su nombre indica, la reflexión también viaja desde el extremo más alejado del cable hasta el transmisor. A menudo, los transmisores de RF no pueden hacer frente a grandes señales reflectantes y puede hacer estallar la etapa de potencia. Esta es la razón por la que a menudo se recomienda no alimentar un transmisor si la antena no está conectada.


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La impedancia característica de un cable no tiene nada que ver con su longitud física. Es bastante complejo de visualizar, pero si considera un cable largo con una carga de 100 ohmios en un extremo y una batería de 10 voltios en el otro extremo, pregúntese cuánta corriente fluirá por el cable cuando la batería de 10 voltios esté conectada.

Eventualmente fluirán 100 mA pero, en ese corto espacio de tiempo cuando la corriente fluye por el cable y aún no ha alcanzado la carga, ¿cuánta corriente bajará de la batería de 10 voltios? Si la impedancia característica del cable es de 50 ohmios, fluirán 200 mA y esto representa una potencia de 2 vatios (10 V x 200 mA). Pero esta potencia no puede ser "consumida" por la resistencia de 100 ohmios porque quiere 100 mA a 10V. El exceso de energía se refleja en la carga y el cable. Eventualmente las cosas se calman, pero en el corto espacio de tiempo después de que se aplica la batería es una historia diferente.

0 0

Z0 0=R+jωLsol+jωC

Dónde

  • R es la resistencia en serie por metro (o por unidad de longitud)
  • L es la inductancia en serie por metro (o por unidad de longitud)
  • G es la conductancia paralela por metro (o por unidad de longitud) y
  • C es la capacitancia paralela por metro (o por unidad de longitud)

En las esferas de audio / telefonía, la impedancia característica del cable generalmente se aproxima a: -

Z0 0=RjωC

jωL

En RF, generalmente 1MHz y superior, se considera que el cable tiene una impedancia característica de: -

Z0 0=LC

jωL


No estoy seguro de tu último párrafo. Puede aplicarse a trabajos de alta precisión en el rango de 100-1000 MHz (no es mi campo). Pero en el mundo de 1 GHz y más, las pérdidas de R tienden a dominar en lugar de las pérdidas de G. Esto causa una característica de pérdida de "raíz cuadrada de f" que es muy importante en el trabajo de comunicación de gigabits.
The Photon

@ThePhoton me tienes allí; por encima de 1GHz ciertamente no es mi campo, pero he tenido que lidiar con pérdidas de G en el área de 100MHz. Con respecto a las pérdidas de la piel (creo que podría estar refiriéndose a ellas debido a la raíz cuadrada de la pérdida F que mencionó), jwL no siempre aumentará mucho más rápido que sqrt (F). Tal vez es algo más?
Andy aka

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Hice una pequeña búsqueda y encontré esto: sigcon.com/Pubs/edn/LossyLine.htm . Para un dieléctrico dado, las pérdidas de G tienden a dominar a frecuencias más altas. Pero lo que el artículo no dice es que, por lo general, podemos gastar más dinero para obtener un mejor dieléctrico, pero estamos prácticamente atrapados con el cobre y el efecto de la piel sin importar lo que gastemos (aparte de la posibilidad de usar alambre Litz para algunos aplicaciones)
El Fotón
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