OK, por lo que vale, así es como lo visualizo.
Como usted dice, una línea de transmisión tiene capacitancia distribuida e inductancia distribuida, que se combinan para formar su impedancia característica Z 0 . Supongamos que tenemos una fuente de voltaje escalonada cuya impedancia de salida Z S coincide con Z 0 . Antes de t = 0, todos los voltajes y corrientes son cero.
En el momento en que ocurre el paso, el voltaje de la fuente se divide por igual en Z S y Z 0 , por lo que el voltaje en ese extremo de la línea es V S / 2. Lo primero que debe suceder es que el primer bit de capacitancia debe cargarse a ese valor, lo que requiere que fluya una corriente a través del primer bit de inductancia. Pero eso inmediatamente hace que el siguiente bit de capacitancia se cargue a través del siguiente bit de inductancia, y así sucesivamente. Una onda de voltaje se propaga por la línea, con corriente que fluye detrás de ella, pero no por delante.
Si el extremo lejano de la línea termina con una carga del mismo valor que Z 0 , cuando llega la onda de voltaje, la carga comienza inmediatamente a dibujar una corriente que coincide exactamente con la corriente que ya fluye en la línea. No hay razón para que algo cambie, por lo que no hay reflejo en la línea.
Sin embargo, suponga que el extremo más alejado de la línea está abierto. Cuando la onda de voltaje llega allí, no hay lugar para la corriente que fluye justo detrás de ella, por lo que la carga se "acumula" en el último bit de capacitancia hasta que el voltaje llega al punto donde puede detener la corriente en el último poco de inductancia El voltaje requerido para hacer esto es exactamente el doble del voltaje de llegada, lo que crea un voltaje inverso en el último bit de inductancia que coincide con el voltaje que inició la corriente en primer lugar. Sin embargo, ahora tenemos V S en ese extremo de la línea, mientras que la mayor parte de la línea solo se carga a V S / 2. Esto provoca una onda de voltaje que se propaga en la dirección inversa y, a medida que se propaga, la corriente que todavía fluye hacia adelantede la onda se reduce a cero detrás de la onda, dejando la línea detrás de él cargado a V S . (Otra forma de pensar en esto es que la reflexión crea una corriente inversa que cancela exactamente la corriente directa original). Cuando esta onda de voltaje reflejada llega a la fuente, el voltaje a través de Z S cae repentinamente a cero y, por lo tanto, la corriente cae a cero , también. Nuevamente, todo está ahora en un estado estable.
Ahora, si el extremo más alejado de la línea está en cortocircuito (en lugar de abrirse) cuando llega la onda incidente, tenemos una restricción diferente: el voltaje no puede aumentar, y la corriente simplemente fluye hacia el corto. Pero ahora tenemos otra situación inestable: ese extremo de la línea está a 0 V, pero el resto de la línea todavía está cargada a V s / 2. Por lo tanto, la corriente adicional fluye hacia el corto, y esta corriente es igual a V S / 2 dividida por Z 0 (que es igual a la corriente original que fluye hacia la línea). Una onda de voltaje (pasando de V S/ 2 hasta 0V) se propaga en la dirección inversa, y la corriente detrás de esta onda es el doble de la corriente original por delante. (Nuevamente, puede pensar en esto como una onda de voltaje negativo que cancela la onda positiva original). Cuando esta onda llega a la fuente, el terminal de la fuente se conduce a 0V, el voltaje de la fuente completa cae a través de Z S y la corriente a través de Z S es igual a la corriente que ahora fluye en la línea. Todo es estable de nuevo.
¿Algo de esto ayuda? Una ventaja de visualizar esto en términos de la electrónica real (a diferencia de las analogías que involucran cuerdas, pesas o sistemas hidráulicos, etc., etc.) es que le permite razonar más fácilmente sobre otras situaciones, como capacitancias agrupadas, inductancias o cargas resistivas no coincidentes conectadas a la línea de transmisión.