La escala de tiempo en que Júpiter se enfría es razonablemente bien entendida y predicha por la generación actual de modelos evolutivos.
La luminosidad de Júpiter es proporcionada principalmente por la contracción gravitacional. Para un planeta que solo contiene gas gobernado por la ley de gas perfecta, la escala de tiempo Kelvin Helmholtz proporciona la escala de tiempo apropiada para esta contracción (o, de hecho, para que la luminosidad disminuya significativamente).
donde y son la masa y el radio de Júpiter y es su potencia de salida actual (o luminosidad), y el parámetro . Este plazo es de unos años.
τ= ηsolMETRO2R L,
METRORLη∼ 11011
Sin embargo, los planetas gigantes como Júpiter no se rigen por leyes de gases perfectos. El gas en el centro de Júpiter es lo suficientemente denso como para que los electrones se degeneren. Los electrones degenerados llenan los niveles de energía disponibles hasta la energía de Fermi. Su consecuente momento distinto de cero de los electrones ejerce una presión de degeneración que es independiente de la temperatura . Como resultado, la tasa de contracción disminuye y la liberación de energía potencial gravitacional disminuye; El planeta puede enfriarse y permanecer en equilibrio hidrostático sin el mismo grado de contracción.
Uno puede expresar este cambio usando el parámetro . Para Júpiter ( Guillot & Gautier 2014 ), es decir, la escala de tiempo para que la luminosidad se desvanezca es 30 veces más rápida que el tiempo ingenuo de Kelvin-Helmholtz y la luminosidad de Júpiter se escalará como el recíproco de su edad y caerá por un factor de unos pocos en años. En un billón de años, la luminosidad de Júpiter será más baja de lo que es ahora en aproximadamente un factor de 250.ηη≃ 0.031010